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        在科學上，每一條道路都應該走一走，發(fā)現(xiàn)一條走不通的道路，就是對科學的一大貢獻。那種證明“此路不通”的吃力不討好的工作，就讓我來做吧。—愛因斯坦（A.Einstein）

        光纖通信中，最常用的光探測器是PIN光電二極管和雪崩光電二極管（APD），以及高速接收機用到的波導光探測器（WG-PD）和行波光探測器（TW-PD）。嚴格地說，光電二極管是光子轉變?yōu)殡娮拥亩O管，即光/電轉換二極管。

一、光探測機理——吸收光子產(chǎn)生電子

        光探測過程的基本機理是光吸收，假如入射光子的能量hν超過禁帶能量Eg，只有幾微米寬的耗盡區(qū)每次吸收一個光子，將產(chǎn)生一個電子-空穴對，發(fā)生受激吸收，如圖7.1.1b所示。在PN結施加反向電壓的情況下，在電場作用下，受激吸收過程生成的電子-空穴對，分別離開耗盡區(qū)，電子向N區(qū)漂移，空穴向P區(qū)漂移，空穴和從負電極進入的電子復合，電子則離開N區(qū)進入正電極。從而在外電路形成光生電流IP。當入射光功率變化時，光生電流也隨之線性變化，從而把光信號轉變成電流信號。為了比較，也畫出了光的自發(fā)輻射圖。吸收過程也遵守能量守恒，不同能量的光子，也產(chǎn)生不同種類的電子。

圖7.1.1光的自發(fā)輻射和吸收

a）發(fā)光二極管——光的自發(fā)輻射b）光探測器——光的吸收

二、響應度、量子效率和響應帶寬 1.響應度、量子效率和截止波長

       光生電流IP與產(chǎn)生的電子-空穴對和這些載流子運動的速度有關，也就是說，直接與入射光功率Pin成正比，即

式中，R是光探測器響應度（用A/W表示），由此式可以得到

響應度R可用量子效率η表示，其定義是光信號產(chǎn)生的電子數(shù)與入射光子數(shù)之比，即

式中，q是電子電荷，h是普朗克常數(shù)，ν是入射光頻率。由此式可以得到響應度

式中，λ=c/ν是入射光波長，c=3×108m/s是真空中的光速。式（7.1.4）表示光探測器響應度隨波長增長而增加，這是因為光子能量hν減小時可以產(chǎn)生與減少的能量相等的電流。R和λ的這種線性關系不能一直保持下去，因為光子能量太小時將不能產(chǎn)生電子。當光子能量變得比禁帶能量Eg小時，無論入射光多強，光電效應也不會發(fā)生，此時量子效率η下降到零，也就是說，光電效應必須滿足條件。

式中，λ就是截止波長。圖7.1.2表示各種探測器的響應度和截止波長。

圖7.1.2各種光探測器的波長響應曲線

a）PIN光探測器b）APD光探測器

2.響應帶寬

        光電二極管的本征響應帶寬由載流子在電場區(qū)的渡越時間ttr決定，而載流子的渡越時間與電場區(qū)的寬度W和載流子的漂移速度υd有關。由于載流子渡越電場區(qū)需要一定的時間ttr，對于高速變化的光信號，光電二極管的轉換效率就相應降低。光電二極管的本征響應帶寬Δf的定義為：在探測器入射光功率相同的情況下，接收機輸出高頻調制響應與低頻調制響應相比，電信號功率下降50%（3dB）時的頻率，如圖7.1.3b所示。Δf與上升時間τtr成反比

式中，上升時間τtr定義為輸入階躍光脈沖時，探測器輸出光生電流最大值的10%～90%所需的時間。

與半導體激光器一樣，光電二極管的實際響應帶寬常常受限于二極管本身的分布參數(shù)和負載電路參數(shù)，如二極管的結電容Cd和負載電阻RL的RC時間常數(shù)，而不是受限于其本征響應帶寬，所以為了提高光電二極管的響應帶寬，應盡量減小結電容Cd。受RC時間常數(shù)限制的帶寬為

圖7.1.3 PN結光探測原理說明