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自激光全息技術誕生之日起，激光體全息光存儲技術（以下簡稱全息存儲）就開始受到人們的關注。目前，全息存儲研究已取得很大進展，存儲容量迅速增大，存儲器性能不斷改進，高密度全息存儲技術正日益走向?qū)嵱谩?/p> 一、全息存儲的原理

全息存儲方式利用光的干涉原理，在記錄材料上以體全息圖的形式記錄信息，并在特定條件下以衍射形式恢復所存儲的信息。三維多重體全息存儲，是利用某些光學晶體的光折變效應記錄全息圖形圖像。一般常用的材料有重銘酸鹽明膠、光致聚合物和光致變色材料等。

三維體全息存儲的原理是，待存儲的數(shù)據(jù)由空間光調(diào)制器調(diào)制成二維信息，然后與參考光在記錄介質(zhì)中發(fā)生干涉，并利用材料的光折變效應形成體全息圖而完成信息的記錄。讀取時，使用和原來相同的參考光尋址，以讀出存儲在晶體中的相應的全息圖。根據(jù)體全息圖的布拉格角度或波長選擇性，改變參考光的入射角度或波長，以實現(xiàn)多重存儲。由于布拉格選擇性非常高，所以體全息存儲可在一個單位體積內(nèi)復用多幅圖像，從而實現(xiàn)超高密度存儲。

根據(jù)光波干涉原理，當信號光和參考光都是平面波時，在一定厚度的記錄介質(zhì)內(nèi)部都會形成等間距的、具有平面族結構的體光柵，從而實現(xiàn)對光信號的存儲。

體全息圖光路示意圖如圖1所示。

圖1 體全息圖光路圖示意圖

光信號存儲時，待存儲的信號光O和參考光R分別以角度θ1和θ2但入射到介質(zhì)內(nèi)，形成的條紋面與兩束光的夾角θ滿足θ=（θ1-θ2）/2。該等間距的平面族結構被記錄并形成光柵（其光柵常數(shù)71滿足布拉格條件：2Λsinθ=λ，其中λ為光波在介質(zhì)內(nèi)傳播的波長），從而實現(xiàn)某波長光信號在某角度下的存儲。

體全息圖對再現(xiàn)光的衍射作用與布拉格晶體對X射線的衍射現(xiàn)象相似，也滿足布拉格條件：2Λsinθ=λ，式中θ稱為布拉格角。圖1（b）是其再現(xiàn)示意圖。只有滿足布拉格條件的再現(xiàn)光才能得到最強的衍射光，任何對布拉格角和光波長的偏離都會使衍射光急劇衰減，即布拉格條件表現(xiàn)出很強的選擇性。當某一波長的光以某一角度入射到存儲介質(zhì)的某一區(qū)域（該區(qū)存有數(shù)據(jù)信息）時，如果出現(xiàn)較強的、滿足布拉格條件的衍射光，則表示該區(qū)域在該波長和角度下的存儲信息為“1”，反之則為“0”。由此可見，體全息可采用波長復用和角度復用來實現(xiàn)超高密度存儲。

與磁存儲技術和光盤存儲技術相比，全息存儲有以下特點。

（1）數(shù)據(jù)冗余度高。在傳統(tǒng)的磁盤或光盤存儲中，每一數(shù)據(jù)比特占據(jù)很小的空間位置，當存儲密度增大，存儲介質(zhì)的缺陷尺寸與數(shù)據(jù)單元大小相當時，必將引起對應數(shù)據(jù)失真或丟失；全息存儲的信息以全息圖的形式存儲在一定的擴展體積內(nèi)，而記錄介質(zhì)局部的缺陷和損傷只會使信號的強度降低，但不至于引起數(shù)據(jù)丟失，因此冗余度高，抗噪能力強。

（2）存儲容量大。利用體全息圖可在同一存儲體積內(nèi)存儲多個全息圖，其有效存儲密度很高，存儲密度的理論極限值為1/λ3（人為光波波長），在可見光譜區(qū)中該值約為1012b/cm3。

（3）數(shù)據(jù)并行傳輸。全息圖數(shù)據(jù)以頁面形式存儲和恢復，一頁中所有的位都并行地記錄和讀出（不像磁、光盤那樣串行方式逐點存?。浯嫒∫豁摰臅r間≤1s，因而具有極高的數(shù)據(jù)傳輸率，其極限值主要由I/O（輸入/輸出）器件來決定。目前多信道CCD陣列的運行速度已達到128MHz/s，采用并行探測陣列的全息存儲系統(tǒng)的數(shù)據(jù)傳輸率將有望達8GBps。

（4）尋址速度快。數(shù)據(jù)檢索采用聲光或電光等非機械尋址方式，因而系統(tǒng)的尋址速度很快，尋址一個頁面的時間可小于50μs。數(shù)據(jù)訪問時間可降至亞毫秒范圍或更低。

（5）有關聯(lián)尋址功能。塊狀角度復用體全息存儲用角度多重法存儲多個全息圖，讀出時若用物光中的某幅圖像光波（或其部分）照射其公共體積，則會讀出一系列不同方向的“參考光”，各光的強度大小代表對應存儲圖像與輸入圖像之間相似程度。利用此關聯(lián)特性，可實現(xiàn)內(nèi)容關聯(lián)尋址操作和基于圖像相關運算的快速目標識別。